353 Рис. 8.13. Результаты измерения наведенной эдс в плоском контуре: зависимость/] (hid) ~ Mj и зависимость/) (h/d) ~М2. Покажем связь между зависимостями силового взаимодействия проводников и взаимоиндукцией проводников. Преобразуем выражение закона Ампера 1\121 F=-p 0-- (8.132) And в несколько иную форму: F h к (F) =-= -р0--. (8.133) l2l And При Д = 1 А и d = 1 м k(F)= 1СГ7 НУм-А = 1СГ7 (безразм.). Выпишем выражение для наведенной напряженности для переменного синусоидального тока е2 di р0р Ящ, Цю Е2=— =-М21-=---= k(F)2R0co; (8.134) / dt 2п d здесь - радиус токонесущего провода; со - круговая частота тока, текущего в нем. Отсюда сразу видна связь между законом Ампера для силового взаимодействия двух проводов с током и взаимоиндукцией между ними. | 354 Несмотря на то что полученные зависимости коэффициента взаимоиндукции проводников лучше отражают реальные соотношения, физическая сущность процесса в них также не отражена. Из выражения для электрической напряженности для переменного тока следует, что Е2 с2 di РоР Rnpdi РэР /),,,/(» +щРеВ2 (оЕщ, — = - М2 =----=----=---- / dt 2nd dt 2п d 2np3c2d 2+пр vere2 n2 coR пр со Rup : 2aiVere2 n2. *-. (8.135) c2 cl d Сопоставим полученное выражение с выражением для волны, распространяющейся вокруг проводника, в котором течет переменный ток: dvn Е2 =---2 ге. дг (8.136) Здесь dvjdr - градиент скорости кольцевых потоков эфира во вторичном проводнике, вызванных поворотом электронов в первичном проводнике; ге- радиус электронов во вторичном проводнике. Магнитное поле, возбужденное в окружающем токонесущий проводник пространстве, распространяется как волна: Н= H(r)smco(t - г!с), (8.137) и, следовательно, кольцевая скорость потоков эфира будет распространяться так же: Vn= Vn0 (r)sin®(/ - r/c), (8.138) откуда dvn VnWffl E2 =-• 2 re =--• 2 re. дг с (8.139) |