Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 353   >>>

  

353

Рис. 8.13. Результаты измерения наведенной эдс в плоском контуре:

зависимость/] (hid) ~ Mj и зависимость/) (h/d) ~М2.

Покажем связь между зависимостями силового взаимодействия проводников и взаимоиндукцией проводников. Преобразуем выражение закона Ампера

1\121

F=-p 0-- (8.132)

And

в несколько иную форму:

F h

к (F) =-= -р0--. (8.133)

l2l And

При Д = 1 А и d = 1 м k(F)= 1СГ7 НУм-А = 1СГ7 (безразм.).

Выпишем выражение для наведенной напряженности для переменного синусоидального тока

е2 di р0р Ящ, Цю

Е2=— =-М21-=---= k(F)2R0co; (8.134)

/ dt 2п d

здесь - радиус токонесущего провода; со - круговая частота тока, текущего в нем. Отсюда сразу видна связь между законом Ампера для силового взаимодействия двух проводов с током и взаимоиндукцией между ними.

354

Несмотря на то что полученные зависимости коэффициента взаимоиндукции проводников лучше отражают реальные соотношения, физическая сущность процесса в них также не отражена.

Из выражения для электрической напряженности для переменного тока следует, что

Е2

с2 di РоР Rnpdi РэР /),,,/(» +щРеВ2 (оЕщ,

— = - М2 =----=----=----

/ dt 2nd dt 2п d 2np3c2d

2+пр vere2 n2 coR пр со Rup

: 2aiVere2 n2. *-.

(8.135)

c2

cl d

Сопоставим полученное выражение с выражением для волны, распространяющейся вокруг проводника, в котором течет переменный

ток:

dvn

Е2 =---2 ге.

дг

(8.136)

Здесь dvjdr - градиент скорости кольцевых потоков эфира во вторичном проводнике, вызванных поворотом электронов в первичном проводнике; ге- радиус электронов во вторичном проводнике.

Магнитное поле, возбужденное в окружающем токонесущий проводник пространстве, распространяется как волна:

Н= H(r)smco(t - г!с),

(8.137)

и, следовательно, кольцевая скорость потоков эфира будет распространяться так же:

Vn= Vn0 (r)sin®(/ - r/c),

(8.138)

откуда

dvn

VnWffl

E2 =-• 2 re =--• 2 re.

дг с

(8.139)