349 Ро/л I di\ (1 + hid)2 I di\ =----In---=--Mb (8.119) 2n dt 1 + 2 hid dt где p0p (1 + h/d)2 p0p Mi = In--= f, (8.120) 2n 1 + 2 h/d 2n где (1 + h/d)2 f = In--. 1 + 2 hid Как видно из полученного выражения, с увеличением площади контура ЭДС во втором контуре нарастает беспредельно по логарифмическому закону. При h »d имеем: pop h Мх = In , (8.121) 2n 2d и при устремлении величины h к бесконечности коэффициент взаимоиндукции, приходящийся на единицу длины контура, также устремляется к бесконечности, хотя и по логарифмическому закону. Подход к этой же задаче на основе концепции близкодействия принципиально меняет ее постановку. Магнитное поле, выходящее из проводников первого контура, пересекает сначала ближний проводник второго контура, а затем, ослабляясь по мере удаления от источника, его дальний проводник. При этом в дальнем проводнике наводится ЭДС противоположного знака по сравнению с ближним проводником, и эта эдс уменьшается в соответствии с законом полного тока по мере удаления дальнего проводника от первого контура. Если, например, ближний проводник находится на расстоянии в осях от ближайшего к нему проводника первого контура на расстоянии 3 мм, а дальний проводник - на расстоянии 3 см, то ЭДС, возникающая на дальнем проводнике составит всего 10% от ЭДС, возникающей на его ближнем проводнике, а если на расстоянии в 30 см, то всего 1%. Таким образом, здесь имеет место насыщаемая зависимость, и никакого бесконечного увеличения эдс на втором контуре быть не может. | 350 Общая электродвижущая сила, возникающая во втором контуре при тех же условиях и с учетом закона полного тока, определится выражением РоР /Rnp di\ 111 di\ е2м =----(1---+---) =--M2, (8.122) Inddt 1+ hid 1+2 hid dt где коэффициент взаимоиндукции Mi равен РорКи^ 2 1 popRup M2 =---(1---+---) =---f2, 2nd 1 + h/d 1+2 h/d 2nd (8.123) где /2- 1 +--- 1 + hid 1+2 hid Здесь при устремлении величины h к бесконечности коэффициент взаимоиндукции стремится к постоянной величине М2- PopRirp (8.124) 2nd Между выражениями для М\ и М2 имеется существенное различие: если с увеличением отношения hid первая функция стремится к бесконечности, то вторая функция ограничена. При удалении обратных проводников контуров в бесконечность в выражении остается лишь коэффициент взаимоиндукции близлежащих проводников. Для практики это имеет особое значение, поскольку часто расположение обратных проводников вообще неизвестно (например, при заземлении источника и приемника сигналов). В тех случаях, когда h « d, имеем e2i РсР Idi h р0р lh di In ( 1 + —) =---; (8.125) 2n dt 2n d dt 2 1 a |