346 /3= 6,25-1СГ6 /1,15-105 = 4-1СГ11 рад. Таким образом, силовое взаимодействие проводников осуществляется не за счет перемещения электронов относительно проводника, а за счет совместной ориентации их спинов относительно оси проводника, что приводит к упорядочению эфирных потоков вне проводника, которые и воспринимаются как образованное током магнитное поле. Эти потоки воздействуют на электроны, придавая им дополнительный импульс в поперечном направлении, что и приводит к силовому взаимодействию проводников. 8.3.2. Взаимоиндукция проводников Как известно, в электротехнике отсутствует понятие «взаимоиндукция проводников», хотя имеется понятие «взаимоиндукция контуров». Из представления о взаимоиндукции контуров нельзя вывести взаимоиндукцию отдельных проводников, поскольку в формульных выражениях взаимоиндукции контуров присутствует площадь контура. Наоборот, из представлений о взаимоиндукции отдельных проводников модно было бы вывести законы взаимоиндукции контуров любой формы. Поэтому целесообразно найти закономерности взаимоиндукции проводников. В соответствии с обычными представлениями электродинамики при изменении тока в первом контуре во втором контуре наводится электродвижущая сила «2м = — d2\ di\ldt, (8.112) где М21 - коэффициент взаимоиндукции контуров. Понятие взаимоиндукции контуров может быть выведено на основании закона Фарадея SdB е2ш =---, (8.113) 2п dt где S - площадь контура; В - магнитная индукция. Несмотря на то что сам закон Фарадея и уравнения Максвелла, приводящие к тому же закону, выведены на основании концепции эфира, предполагающем непосредственное взаимодействие электрома | 347 гнитного поля и проводников, на самом деле здесь явно выражена концепция дальнодействия, поскольку процесс изменения магнитного поля происходит в одном месте (внутри контура), электродвижущая сила появляется в другом месте - на его периферии, а механизма взаимодействия поля с проводником не предусмотрено. Однако в другом законе - законе электромагнитной индукции е = - Blv, (8.114) где В - магнитная индукция; I - длина проводника, пересекающего поле; v - скорость перемещения проводника относительно магнитных линий (рис. 8.11), отражен закон близко действия, поскольку здесь имеется прямая связь между магнитным полем и проводником -скорость пересечения проводником магнитного поля, хотя механизм возникновения ЭДС здесь тоже не раскрыт. Рис. 8.11. Наведение ЭДС при пересечении проводником постоянного магнитного поля - электромагнитная индукция Для определения ЭДС взаимоиндукции двух прямоугольных контуров необходимо привлечение закона полного тока / = \на, (8.115) откуда H=i/2nR, (8.116) где R - расстояние от токонесущего провода до точки измерения магнитной напряженности Н. |