Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 111   >>>

  

Ill

1

«а =-■ (4.9)

2 Хаа

Масса амера равна

ллУл, (4.10)

где объем амера Fa составит

7t cIq

К = -■ (4.11)

6

Отсюда

714.3 '4 л/2" 4.

Рэ=РаЕаиа=/7а-= — •— ра, (4.12)

6 -л/2"Хаоа 3 Ха

откуда отношение длины свободного пробега амера к его диаметру составит:

Аа з[2Ра 4г -з-ю19

А* =- =- = - = 1,6-103° (4.13)

<4 Зрэ 3-8,85-КГ12

Давление эфира в свободном пространстве Рэ определим из представления о том, что импульс в поперечном относительно своего направления движения амер может передать другому амеру, находящемуся в соседнем слое, только при касании. Тогда

P3=PpKlda. (4.14)

Здесь есть величина, обратная магнитной проницаемости вакуума,

т.е.

Рр= \//л = 1/4 71 -КГ7 = 8-105 Н-м”2 (4.15)

Физический смысл этого давления - в передаче энергии в поперечном относительно движения амера направлении. Отсюда

Рэ = РДДбЛ= 8-105 -1,6-Ю30 = 1,3-10збЕЫ2 . (4.16)

112

Энергосодержание единицы объема эфира (энергия

теплосодержания) равно, как и для всякого газа, его давлению, т.е.

w3 = Ps= 1,3-1036 Дж-м'3 . (4.17)

Для сравнения целесообразно напомнить, что одна мегатонная водородная бомба при взрыве выделяет энергию в 5-1015 Дж и, следовательно, 1 кубический сантиметр свободного эфира содержит энергию, соответствующую взрыву, примерно, 200 тысяч миллиардов мегатонных бомб, а 1 куб. м свободного эфира - в 1 млн. раз больше.

Средняя скорость теплового движения амера в свободном пространстве определится из энергосодержания единицы объема эфира как

2w3 1/2 2-1,3 • 1036 1/2

иа=( ) =(-) = 5,4 -1023м-с _1 (4.18)

рэ 8,85-10

-12

Скорость первого звука (скорость распространения продольного возмущения) равна

иа 5,4 -1023

vj= -= = 4,34-1023м-сч. (4.19)

1,24 1,24

Скорость второго звука (скорость распространения температурных волн в эфире, она же скорость света) равна

v2= 3-108м-с Л (4.20)

Динамическая вязкость (коэффициент внутреннего трения) г|

можно определить из уравнения для поперечного давления в пограничном слое вязкого газа (аналог уравнения Ньютона для движения вязкой жидкости [4, с. 210]:

dFy = TjdSdvldx, (4.21)

откуда

dF dx dx Ax

p =- =Рэ-=Рэ-. (4.22)

dS dv dv Av