Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 109   >>>

  

109

параграфе вычисляются лишь параметры эфира в свободном от вещества околоземном пространстве. Расчеты произведены на основе представлений об эфиродинамической сущности электрического поля вокруг протона и о внутренней структуре самого протона. Первое дает основу для определения массовой плотности эфира, второе - для определения нижней границы давления в эфире. Все остальные параметры получены путем простых расчетов с помощью соотношений газовой динамики [3-12].

Плотность эфира в свободном пространстве. Как будет показано в § 6.1 и 8.6, диэлектрическая проницаемость вакуума е0 есть плотность эфира рэ в свободном от вещества пространстве. Это непосредственно вытекает из сопоставления энергии электрического поля протона wep и энергии кольцевого движения эфира wK вокруг протона, отождествляемого с электрическим полем протона (при наличии тороидального движения эфира вокруг протона), т.к.

да ед2

1©р=1- dV, (4.1)

гр 2

да рэ v2

wK = 1- dV, (4.2)

rv 2

где Е - напряженность электрического поля, vK - скорость кольцевого движения эфира вокруг протона, dV - элементарный объем пространства вокруг протона, гр - радиус протона.

Отсюда сразу видно, что поскольку показатели степеней еа и р, равны 1, то

е0 = 8,85-10 12 Ф-мч = рэ = 8,85-1042 кг-м~3, (4.3)

что вполне соответствует взглядам О.Френеля (1823) применительно к теории неподвижного эфира.

Таким образом, плотность эфира в околоземном пространстве оказывается известной с высокой точностью. Для остальных параметров можно пока говорить лишь о порядках величин.

110

Плотность амера (элемента эфира). Протон есть максимально сжатый вихрь эфира, в котором внутри имеется разреженный объем эфира, а эфир в стенках протона уплотнен, но остается газом. В стенках протона амеры должны иметь свободный пробег, поэтому плотность амера должна быть не менее чем на два порядка выше плотности протона, что и нужно считать нижней границей плотности амера.

Радиус протона может быть определен из известного выражения для эффективного радиуса атомного ядра, равного [3, с.457]

R = аА113, (4.4)

где А - число нуклонов в атомном ядре, а - радиус нуклона. Для ядра ма водорода а = гр= 1,12 Объем протона составит

атома водорода а = гр = 1,12 ф = 1,12.10 15 м.

4 4

Vp = — nr3 = — 7г1,123-10^5 = 5,88-10 ~45 м3 , (4.5)

3 3

и, следовательно, среднюю плотность нуклона рр можно определить по отношению массы нуклона (протона, нейтрона) к его объему. Учитывая, что масса протона тр = 1,6725-10 кг, а его радиус гр = 1,12 -10 45 м, получим

тр 1,6725 -10 ~27

рр =- =-= 2,8-1017 кг *м ~3. (4.6)

Vp 5,88-10 ~45

Прибавляя два порядка, будем иметь нижнее значение плотности амера

ра =3-1019кг-м"3. (4.7)

Отношение диаметра амера к средней длине его свободного пробега. Плотность эфира рэ в свободном пространстве можно выразить через массы амера /п., и количество амеров в единице объема т как

рэ=дааиа. (4.8)

Количество амеров в единице объема свободного эфира определяется средней длиной свободного пробега Ха и оа = п da 14 -площадью его поперечного сечения, где da - диаметр амера [4, с. 209]: