_477
эфира проникают в тело, если тело металлическое, то его проникновение и продвижение в теле весьма мало, и эффект, если и есть, незначителен.
В каждой точке вращающегося тела на поглощаемый поток эфира будет оказывать дополнительное влияние сила, вызываемая ускорением Кориолиса (рис. 10.5). Это ускорение можно вычислить по формуле
ак0 р = 2covsina. (10.54)
Здесь со - угловая скорость поворота небесного тела; v - скорость потока эфира; a - угол между направлением потока и вектором угловой скорости. Скорость v здесь равна второй космической скорости.
При постоянной плотности масса тела
4
M=pTVT =—pTnR3, (10.55)
3
где рт - средняя удельная плотность тела; С, - объем тела, R - его радиус. Следовательно,
уд = глЩ %fpT, (10.56)
т.е. скорость потока эфира уменьшается по мере проникновения в глубь небесного тела.
Рис. 10.5. Возникновение вихревого поля эфира во вращающемся небесном теле
478
Из изложенного следует, что в поверхностном слое небесного тела будет возбуждаться вихревое поле эфира. Если к тому же в центре тела присутствует железное ядро, как это предполагается, например, в Земле, то вихревое поле эфира будет замыкаться через него, так как само это ядро не будет создавать противодействующего вихревого потока, а, наоборот, будет способствовать проникновению вихревого поля эфира. Однако, если такого ядра нет, то с учетом ослабления поля в центре небесного тела нет, это центральное поле также окажется неспособным противодействовать общему потоку, что все равно должно привести к замыканию вихревого поля через центр небесного тела. В результате планета приобретает вихревое поле эфира - магнитное поле (рис. 10.6).
Рис. 10.6. Образование магнитного поля Земли. Железное ядро 1 не создает МДС непосредственно, но является проводником и усилителем созданного в поверхностном слое 2 магнитного поля
В табл. 10.2 приведены расчетные параметры магнитного поля небесных тел в относительных единицах в предположении, что напряженность магнитного поля пропорциональна ускорению Кориолиса на поверхности тел, при этом за единицу принята напряженность магнитного поля на поверхности Солнца:
(covn) т
Нт = Нс .
(covn)c
(10.57)
Как видно из таблицы, для тех небесных тел, для которых напряженность магнитного поля на поверхности известна, совпадение расчетных значений со справочными вполне удовлетворительное. Для тех небесных тел, для которых напряженности магнитного поля на