405
эфира по внешней поверхности трубки. При этом следует обратить внимание на то, что на переднем торцевом конце каждой трубки движение эфира лежит в плоскости, перпендикулярной направлению движения всей трубки. Это означает, что все ограничения на скорость распространения продольной волны будут теми же, что и для поперечной волны.
Относительно законов отражения и преломления продольной электромагнитной волны на сегодняшний момент данных нет, хотя, вероятнее всего, они те же, что и у обычных волн.
Поскольку напряженность продольной волны может изменяться в пределах одной структуры (например, при синусоидальной модуляции), то это означает, что в пределах общей структуры продольной электромагнитной волны число вихрей электрической индукции в разных сечениях может быть различным. Это, в свой очередь требует признания возможностей перестройки вихревой системы, когда вихри могут делиться или объединяться друг с другом. Принципиально это не должно вызывать особых возражений, поскольку эфир - не идеальная жидкость, а весьма разреженная структура.
Энергетика каждого вихря электрической индукции в продольной волне заключается только в нем самом. Это означает, что потери энергии будут, вероятнее всего, подчиняться тем же законам затухания, что и для обычной поперечной волне, а электрическая напряженность вдоль оси диполя будет убывать с расстоянием в соответствии с выводом из уравнений Максвелла:
Рорасо 1/2
(--) г
2
Е = Е0 е . (8.247)
Здесь Е0 - напряженность на поверхности электрода, ближнего к рассматриваемой точке, р - относительная магнитная проницаемость среды; а - проводимость среды; со - круговая частота излучаемой волны. Однако это предположение необходимо подвергнуть экспериментальной проверке.
Диаграмма направленности продольной электромагнитной волны иная, чем поперечной, и существенным образом зависит от соотношения размеров электродов и расстояния между ними. Чем меньше размеры электродов по отношению к расстоянию между ними, тем уже будет диаграмма направленности, тем большая доля энергии будет излучаться в продольном направлении диполя по отношению к излучению этого же диполя в поперечном направлении.
406
Для проверки факта распространения электрического поля и соответственно электрического тока вдоль направления своих векторов были проведены два эксперимента. В первом эксперименте использовался резиновый шланг, наполненный подсоленой водой и подвешенный на нитях посреди комнаты. В шланг помещались два диполя с сосредоточенными параметрами - излучающий, соединенный через коаксиальный кабель с генератором синусоидальных колебаний Г, и приемный, соединенный через коаксиальный кабель с приемником П - диодным мостом с микроамперметром (рис. 8.34). Шланг с водой имеет паразитную емкость Спар со стенками помещения.
Включение электродов через коаксиальные кабели исключило возможность появления каких-либо паразитных контуров.
Рис. 8.34. Схема эксперимента по проверке продольного распространения излучения диполя с сосредоточенными параметрами:
1 - резиновый шланг, наполненный подсоленной водой; 2 - электроды излучающего диполя; 3 - электроды приемного диполя
При изменении расстояния d между диполями в связи с не разветвленностью тока сигнал в приемнике не должен меняться, по крайней мере, до тех пор, пока сопротивление канала не окажется соизмеримым с сопротивлением паразитных емкостей. Это происходит на некотором расстоянии d, так как сопротивление воды в канале и проводимость паразитной емкости Спар пропорциональны отношению d/Ь. На рис. 8.35 приведены полученные зависимости. Результат полностью подтвердил ожидания. При этом выяснилось, что увеличение солености воды, т. е. увеличение ее проводимости увеличивает полезный сигнал и увеличивает зону постоянной амплитуды выходного сигнала. В дальнейшем следует проверить факт роста затухания продольной волны при различных значения активной проводимости