396
i(t) = \н() - r/c)dl = dq(t)ldt.
(8.233)
При формулировке закона полного тока следует учесть факт сжимаемости эфира, следовательно, сжимаемость самого магнитного поля и изменение закона гиперболического убывания напряженности магнитного поля вблизи проводника.
С учетом изложенного уравнения электромагнитного поля приобретают вид:
д
1) rot Я¥ <= де = (а + е — ХЕф + Ен vi + EHv2) dt
(8.234)
d
2) rot Ey <= Su= - p — (Hv + HEvi + HEv2) dt
(8.235)
|
3) div D + dD/cdt = р; |
(8.236) |
|
4) div <5е + dde/dtc = 0. |
(8.237) |
|
5) div B = 0; |
(8.238) |
|
6) divgradB + d(gradB)/d/c = 0; |
(8.239) |
|
Интегральные выражения приобретут вид: | |
|
1) е = \E(t - r/c)dl = - dФш(t)/dt; |
(8.240) |
|
2) ем = \Н(1 - r/c)dl = i(t) = dq(t)ldt; |
(8.241) |
|
3) Фе = \D(t - r/c)dS = q(t); |
(8.242) |
|
4) Фм = \BdS = 0. |
(8.243) |
Здесь e и еш - электрическая и магнитная разность потенциалов; Фе и Фш - электрический и магнитный потоки; i - электрический ток в проводнике; q - заряд, перемещающийся в направлении электрического тока (направленное перемещение придает ему форму вектора).
Первое выражение - закон Фарадея электромагнитной индукции и
397
второе - закон полного тока отличаются от обычных наличием в них запаздывания.
Приведенные выше уравнения электромагнитного поля частным решением имеют уравнения Максвелла, справедливые для электромагнитного волнового фронта, однако в ряде случаев позволяют решить некоторые задачи, которые нельзя решить на основе максвелловских уравнений, например задачу об излучения диполя с сосредоточенными параметрами в полупроводящей среде. При выполнении ряда условий в таком диполе основная доля энергии будет распространяться не в поперечном относительно векторов Е и Н направлении, а в направлении вектора Е и перпендикулярно вектору
Н. Это продольное распространение электромагнитного поля практически еще не изучено, хотя и подтверждено экспериментально.
Необходимо отметить, что указанным выше вовсе не заканчивается уточнение уравнений электромагнитного поля. Этот процесс должен продолжаться все то время, пока будет возникать нужда во все более полном решении прикладных задач.
Таким образом, эфиродинамические представления позволяют уточнить формулировки электромагнетизма в некоторых случаях существенным образом. Проведенные уточнения ни в коем случае не являются полными. Описание электромагнитного поля, как и любого физического явления, может уточняться беспредельно по мере увеличения числа сторон и свойств полей, охватываемых моделями, поскольку общее число сторон и свойств любого явления бесконечно велико.
8.4.3. Виды электромагнитного излучения
Приведем цитату из статьи «Электромагнитные волны», помещенной Большой советской энциклопедии (изд. 3-е, т. 30, с. 67). Ссылка на данный источник нужна для того, чтобы продемонстрировать официальный взгляд современной науки на природу электромагнитного излучения.
«Электромагнитные волны, электромагнитные колебания, распространяющиеся в пространстве с конечной скоростью. Существование Э. в. было предсказано М.Фарадеем в 1832 г. Дж. Максвелл в 1865 г. теоретически показал, что электромагнитные колебания не остаются локализованными в пространстве, а распространяются в вакууме со скоростью света с во все стороны от источника. Из того обстоятельства, что скорость распространения Э. в. в вакууме равна скорости света, Максвелл сделал вывод, что свет