370
ш
CFpCFp
|t|T туГ
сарсго
W
Ж Ш>
ж
а) б)
Рис. 8.19. Взаимодействие постоянных магнитов: для
полюсов (а); для одноименных полюсов (б)
разноименных
В случае постоянных магнитов главную роль играет вращательная составляющая движения эфира в вихревых трубках магнитного поля.
Следует отметить также, что простое винтовое движение эфира, сочетающее поступательное движение с вращательным без структурирования в набор винтовых тороидов, может также восприниматься как магнитное поле. Все изложенные выше положения для этого варианта остаются справедливыми.
Для вынесения окончательного суждения о структуре магнитного поля необходимо проводить специальные исследования. Изложенные выше представления о структуре магнитного поля носят самый предварительный характер и должны уточняться.
8.4. Электромагнитное поле
8.4.1. Уравнения Максвелла и их ограниченность
Разработка гидромеханических моделей электрических и магнитных явлений и в XIX в., и сейчас еще наталкивается на большие трудности, поскольку эти явления весьма разнообразны по форме, а сами модели могут базироваться только на представлениях о турбулентных и вихревых движениях жидкости или газа, до настоящего времени изученных далеко не полно. Тем не менее, разработка подобных моделей в прошлом принесла большую пользу, именно эти модели легли в основу всей теории электромагнетизма и позволили создать всю ее математическую базу.
371
Практически все гидродинамические модели электромагнитных явлений можно разбить на две группы. В первой группе моделей магнитное поле рассматривается как проявление поступательного
движения эфира, а электрическое поле - как проявление вращательного
(вихревого) движения эфира. Такой точки зрения придерживались, в частности, Г.Гельмгольц, В.Томсон, Дж.Томсон, Н.П.Кастерин. Во второй группе моделей магнитное поле рассматривалось как проявление вихревого движения эфира, а электрическое поле - как проявление поступательного движения. Этой точки зрения придерживались, в частности, Дж.Максвелл и В.Ф.Миткевич.
Пусть а, Р, у — компоненты скорости эфира, и, v, w - угловые скорости вихрей, а рэ - плотность эфира. С учетом этих обозначений запишем для первой группы моделей следующие уравнения:
да др ду
+-+--= Рэ',
дх ду dz
ду др
dz
дх
и;
ду dz
да ду
v;
др
да
дх
ду
w,
и определим следующие соответствия:
рэ-^р0 - магнитная проницаемость вакуума;
а. р. у —> Нл. Ну, Н: - компоненты магнитного поля;
и, v, w —»Ех, Еу, Ez - компоненты электрического поля.
Для второй группы моделей имеем следующие соответствия:
Рэ " £о - диэлектрическая проницаемость вакуума; а, Р, у —■► Ех, Еу, Ez - компоненты электрического поля; и, v, w —» Н,. Ну, Н- - компоненты магнитного поля.