367
магнитным полем, создаваемым постоянным током, текущим по проводнику, было открыто датским физиком X. К. Эрстедом только в 1820 г. [2, 3]. Именно это открытие вызвало большое число исследований, которые в конечном итоге привели к созданию электродинамики и электротехники. Опыт Эрстеда показал, что намагниченная стрелка, помещенная над проводником с током, отклоняется и устанавливается поперек проводника (рис. 8.18, а).
Механизм взаимодействия ламинарного потока эфира, создаваемого током, проходящим по проводнику, и осевой составляющей магнитного потока, создаваемого стрелкой компаса, виден из (рис. 8.16, б). При параллельных потоках градиент скоростей существенно меньше, чем при антипараллельных потоках, отсюда и характер взаимодействия. Не исключено, что вихревая составляющая также участвует во взаимодействии магнитной стрелки с магнитным полем проводника, но эта составляющая должна играть вспомогательную роль.
С позиций эфиродинамических представлений объяснение этого явления заключается в том, что в нем проявляется взаимодействие
между потоками эфира, создаваемыми вокруг проводника с током ориентированными в пространстве электронами, главная ось которых частично развернута в направлении оси проводника, и поверхностью доменов железа, ориентированных вдоль оси стрелки.
Рис. 8.18. Ввоздействию постоянного тока на магнитную стрелку (опыт Эрстеда): а - схема опыта; б - взаимодействие поля магнитных доменов
стрелки и магнитного поля проводника с током
368
Как видно из рисунка, каждый домен будет испытывать со стороны потока эфира, создаваемого электронами проводника, момент сил, определяемый плотностью эфира вблизи поверхности домена, скоростью потока эфира на поверхности домена, градиентом скорости потока вблизи поверхности домена и углом между направлениями внешнего потока эфира и направлением потока на поверхности домена.
Давление эфира в области пересечения потоков определится выражением:
Р = Род + p3ynv,fiosa, (8.157)
где Род - давление эфира на поверхности домена при отсутствии магнитного поля; /л1Ч - плотность эфира на поверхности домена; vn -скорость потока эфира магнитного поля на поверхности домена; уд -скорость потока эфира самой поверхности домена; а - угол между потоками.
Отсюда сразу видно, что минимум давления будет иметь место при противоположных направлениях потоков эфира в магнитном поле и на поверхности домена, т.е. при максимальном градиенте скорости потока эфира.
Поскольку скорость потока эфира в магнитном поле прямо пропорциональна величине тока, текущего в проводнике, и обратно пропорциональна расстоянию D до него, а также пропорциональна магнитному моменту стрелки рж, то общий момент Мс, действующий на стрелку со стороны проводника, определится выражением
1ршcos а
Мс = к--, (8.158)
D
где к - коэффициент пропорциональности; а - угол между стрелкой и проводником.
8.3.6. Взаимодействие постоянных магнитов
Магнитные силовые линии постоянных магнитов, в принципе, представляют собой винтовые потоки эфира. Вероятнее всего, магнитное поле представляет собой систему вихревых трубок, в которых по периферии эфир перемещается вдоль оси трубки в одном направлении, а по центру - в противоположном. Трубка может структурироваться в набор винтовых тороидов. В этом отношении