330
находились, разворачивают свои оси так, что образуется некоторая общая составляющая проекций их спинов на ось проводника. По отношению к любому участку поверхности проводника половина электронов оказывается повернутой к этой поверхности, половина к противоположной, так что циркуляция от каждой пары электронов даст суммарную циркуляцию, ось которой будет ориентирована вдоль
проводника (рис. 8.5).
Рис. 8.5. Образование магнитного поля вокруг проводника: а -
ориентация вектора спина электрона параллельно оси проводника; б -суммирование винтовых потоков вне проводника.
Исходя из того факта, что при перемещении в пространстве не обнаруживается никаких дополнительных магнитных полей, что подтверждено специально поставленными экспериментами, а также учитывая опыт Эрстеда, показавшего, что магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно проводнику с током, вырисовывается практически единственно возможная структура магнитной силовой линии как некоторой трубки, в которой по поверхности течет эфир в одном направлении, а внутри трубки возвращается в противоположном, а сама же трубка вращается, так что по ее поверхности эфир течет по винтовой линии с углом в 45° к оси трубки. При этом поскольку формирование магнитной силовой линии производится электронами, которые сами представляют собой винтовые тороиды наиболее вероятной струтурой магнитной силовой линии является набор
331
винтовых тороидов. Взаимодействие винтовых потоков эфира показано на рис. 8.6.
Рис. 8.6. Структура магнитных силовых линий
Таким образом, структуры силовых линий магнитного поля и электрического поля во многом идентичны, но имеют и различия. Электрическое поле имеет источник винтового движения в торце, а магнитное поле с поверхности всей трубки, поэтому магнитная трубка может структурироваться в набор винтовых тороидов, а электрическая трубка не может. Однако все это требует уточнения.
Из выражения
Н vjju0c
(8.66)
и закона полного тока
/ = J Hdl; Н= i/2nR
(8.67)
вытекает
/До
vM =-,
2kR
(8.68)
а если в материале скорость винтового потока выше, то
ip сД
vM =-,
2kR
(8.69)