319
VoV FW
AP = kpv2 = k--= k , (8.31)
4 2 4
p 471 Г S
где e - относительная плотность эфира в вихревой трубке в диэлектрике.
Общая сила, действующая на пластину конденсатора, равна
п 2 2п -п2 2С т-2 2 2
Г pQS г pQS Г рап q
F = APS = к =к’ =к =---. (8.32)
4п г2 е4 4S е2 4eS 2eaeS
Таким образом, физический смысл относительной диэлектрической проницаемости £ - отношение плотности эфира в вихревых трубках в среде (диэлектрике) к плотности эфира в вихревой трубке в вакууме (в свободном от вещества эфире).
Следует отметить следующее существенное обстоятельство для прохождения вихревых трубок электрического поля сквозь диэлектрик. Потоки эфира в этих вихревых трубках представляют собой стационарное движение эфира, которое может привести лишь к постоянному смещению эфирных вихрей, из которых состоит само вещество диэлектрика, на некоторую величину, при этом на переходный процесс, т.е. на упругое смещение молекул, будет затрачена некоторая энергия. В остальном же наличие стационарного вихревого потока эфира в диэлектрике ни к каким колебаниям частиц вещества привести не может. Это означает, что энергия вихря не расходуется и имеет реактивный характер (энергия не переходит в тепло - энергию колебаний атомов).
8.2.5. Свободный электрон в электрическом поле
Рассмотрим движение электрона - винтового вихревого кольца уплотненного эфира в винтовом поле эфира - электрическом поле. Попав в вихревое поле, созданное также винтовыми тороидальными образованиями эфира, электрон вынужден развернуться так, чтобы плоскость его кольцевого движения совпала с плоскостью кольцевого движения эфира в трубках. Поскольку в вакууме никакого соударения с молекулами вещества нет, то ориентация развернувшегося по полю электрона будет сохраняться неопределенно долго. После этого под действием разности давлений, действующих на электрон, последний должен начать свое движение вдоль оси вихревой трубки.
320
При совпадении направлений кольцевого движения вихревого поля vn и электрона vk на той стороне частицы, которая обращена к полеобразующим вихрям, градиент скорости кольцевого движения будет меньше, чем с противоположной стороны, и поэтому давление эфира на стороне, обращенной к источнику поля, будет больше, чем с противоположной (рис. 8.3).
Рис. 8.3. Электрон в трубке электрического поля.
В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями:
в области а:
Ра = Ро- Рз(© -vn)2/2; (8.33)
в области Ь:
Pb = Po-p3(ve+Vn)2/2; (8.34)
в области с:
Pc = P0-p3[ve -(vn - bdvjdr )]2/2; (8.35)
в области d\
Pd = P0~P3[ve +(vn - bdvjdr)]2/2. (8.36)