234

146

Рис. 6.25. Структура ядра Gd.

64

Группа ядер тербий-актиний.

Присоединение к завершенной структуре гадолиния еще 12 альфа-частиц дает следующую завершенную структуру с магическим числом нейтронов 126. Однако конкретное расположение нуклонов здесь проследить уже трудно. Обращает на себя внимание факт отсутствия

216

изотопа тория Th. Это можно объяснить увеличивающейся выпуклос-

90

тью внешних нуклонов и снижением из-за этого энергии связей. Следует отметить также неустойчивость следующих за торием ядер элементов.

6.6. Возбужденные состояния вихревых тороидов -слабые ядерные взаимодействия

В связи с тем что поверхность винтового вихревого тороида отделена от окружающей среды пограничным слоем, а сам тороид уплотнен, при ударном импульсном возбуждении по нему должны распространяться волны - поверхностные (поперечные) (рис. 6.26) и глубинные (продольные).

235

00

Рис. 6.26. Прохождение поверхностных волн по телу нуклонов

Учитывая различие в плотности тела тороида на различных расстояниях от поверхности и тот факт, что скорость распространения продольных волн всегда существенно выше скорости распространения поперечных волн, следует полагать, что возникшие волны могут иметь множество составляющих, перемещающихся в теле тороида независимо и асинхронно относительно друг друга.

В ядре, в котором отдельные нуклоны связаны друг с другом через общие пограничные слои, энергия поперечных волн, проходящих по поверхности одного из нуклонов, будет передаваться другим нуклонам и возбуждать в них поперечные и продольные волны.

Поперечные волны, проходя по поверхности нуклонов, будут создавать в окружающем эфире колебания, которые будут в нем распространяться и восприниматься как высокочастотное электромагнитное излучение. Вследствие исключительно высокой упругости тела нуклонов эти колебания имеют весьма высокую частоту - порядка от 10¹⁸ до 10²³ Гц (гамма-излучение). Учитывая же разность плотностей тела нуклонов и свободного эфира, следует констатировать, что отдача энергии колебаний возбужденными ядрами во внешнее пространство будет происходить достаточно медленно и длиться долго, иногда многими годами, что и имеет место в реальности.

При прохождении асинхронных волн в теле ядра гребни и впадины отдельных составляющих время от времени могут суммироваться. В тех случаях, когда гребни суммируются в пределах пограничного слоя, разделяющего нуклоны, они будут изменять расстояние между ними.

Если по поверхности двух нуклонов, обращенных друг к другу, проходят гребни волн, то толщина пограничного слоя на этот момент будет уменьшена, а поскольку равновесие сил притяжения и отталкивания нуклонов существует только при определенной толщине пограничного слоя, то в этом случае возникнут силы отталкивания. Если импульс этой силы окажется достаточным для того, чтобы раздвинуть нуклоны на величину, существенно превышающую толщину пограничного слоя, то после прохождения гребня волн нуклоны