226 вихрей составит величину 1,22 (е - а = 2,5 хр, где хр - радиус вихря протона) (рис. 6.16). 7 9 Рис. 6.14. Структура ядра Be Рис. 6.15. Структура ядра Be 4 4 10 11 Рис. 6.16. Структура ядер Be (я) и Be (б) 4 4 Изотоп 8Ве образуется путем подключения четвертого нейтрона на свободное место. Происходит перестройка второго слоя, замыкается центральный поток вихрей протонов и нейтронов, о чем свидетельствует энергия присоединения 18,9 МэВ. Образуются два альфа-частицы. Однако поскольку энергия связей изотопа составляет всего 56,5006 МэВ < 2Еа = 56,59248 МэВ, то изотоп не может сохраняться долго, что и происходит на самом деле: период полураспада для 8Ве составляет Т = .3-10 16 с. Как уже говорилось выше, зная вихревую структуру частиц, этот результат несложно было предсказать. Таким образом, прирост энергии 18,9 МэВ свидетельствует о перестройке структуры слоя в альфа-частицу. Изотоп пВе образуется путем подсоединения нейтрона, спин которого и определяет общий спин ядра. У бериллия, как и у всех ядер с четным Z при четном числе нейтронов, спин становится равным нулю. На этом основании можно предположить, что эти ядра для А = 2Z состоят из альфа-частиц, о чем свидетельствует скачок энергии взаимодействия нуклонов, вызывающий перестройку структуры системы вихрей в альфа-частицы. | 227 Бор. В табл. 6.15 приведены основные характеристики ядер изотопов бора. Таблица 6.15
Известно, что изотоп бора В обладает энергией связи 37,7382 МэВ и 5 спином 2+, отсюда следует, что В = а + Зр + п, (6.53) причем протон и нейтрон ориентированы параллельно. Вариант двухслойной структуры такого ядра показан на рис. 6.17. 8 10 Рис. 6.17. Структура ядра В Рис. 6.18. Структура ядра В 5 5 Изотоп 9В обладает энергией связей 56,315 МэВ < 2Еа = 56,59248 МэВ, следовательно, этот изотоп неустойчив: В —> 2а +р. (6.54) 8 8 5 9 5 |