121
Таким образом, в пограничном слое, в котором имеет место существенный градиент скоростей, температура газа понижена и соответственно понижена его вязкость. Это имеет большое значение для стабильности вихревых образований эфира.
Уравнение распространения тепла в эфире, как и в любом газе, определяется выражением [9, с. 447—455]:
Tt = aAT-flcvp, а = кт !сурэ, (4.54)
где Т(М, t) - температура точки М(х, у, z) в момент /; кт = const -коэффициент теплопроводности, а - коэффициент температуропроводности;/- плотность тепловых источников.
Поступательная форма движения эфира (рис. 4.3)
1. Ламинарное течение. Ламинарное течение газа возникает при наличии разности давлений в двух областях пространства. При поступательном движении газа диффузионное движение сохраняется, однако на хаотическое движение молекул накладывается упорядоченное движение молекул в общем направлении. Вращательное движение объемов газа при этом отсутствует. При поступательном движении может происходить деформация объемов газа.
Математическими выражениями, описывающими поступательное движение эфира при ламинарном течении, являются известные уравнения гидромеханики для сжимаемого вязкого газа, в том числе:
уравнение Бернулли, отражающее сохранение энергии в струе газа (сумма кинетической и потенциальной энергий в струе газа сохраняется в любом сечении струи):
v2/2 +1 dP/p = const; (4.55)
уравнение состояния:
RT NB(T) ТДСРГ)
Р= [1+-+-+...]; (4.56)
V V V2
122
уравнение Навье-Стокса:
dv
gradР + V 2v,
(4.57)
dt
P
а также уравнения, описывающие движения газа в пограничных слоях, например, интегральные соотношения Кармана и некоторые другие.
Рис. 4.3. Поступательная форма движения эфира.
Особенностью использования уравнений гидромеханики применительно к эфиру является отсутствие объемных сил, по крайней мере, для начального этапа исследований, когда фактом существования эфира-2 пренебрегается. Во всех частных случаях, когда это вытекает из конкретных моделей, возможно упрощение уравнений, например применение уравнений Эйлера вместо уравнения Навье-Стокса.