- 159 -
ности давлении, действующих на кольцо ** электрон, последний должен начать свое движение вдоль оси вухревой трубки.
Очевидно, что при совпадении направлений кольцевого движения вихревого поля и электрона на той стороне частрцм, которая обращена к полеобразующим вихрям, градиент скорости кольцевого движения будет меньше, чем с противоположной сторонч, и поэтому давление эфира на стороне, обращенной к источнику поля, будет больше, чем с противоположной. Эти давления определятся выражениями: со стороны источника
^ ^ ^ ^ /6.26/
со стороны, противоположной источнику
= /2 - /? I /в.27/
Разность давлений составит, учитывая, что %?^<:< 2%;%,,
A f = 2 I %. ^7; /6.28/
а сила, действующая на вихревое кольцо, будет равна:
/г = %.%, /6.29/
где ilr - площадь кольца.
Сила, действующая на единичнчи элемент покоящегося кольца, составит:
^ = /6.30/
где ^ =^-;%=д7*л* - напряженность вихря поля.
Для движущегося в направлении силы Е кольца величина силы, действующей на элемент кольца, будет уменьшаться на величину, пропорциональную относительной скорости движения кольца и скорости распространения кольцевого движения в свободной среде - скорости света, т.е. на величину %/с , следовательно,
и таким образом, при
% = с , ^ = 0 /6.32/
Т-* г-
как бы нг менялась величина .
- 160 -
Последнее означает, что с приближением скорости частицы к скорости света сила, действующая на частицу, уменьшается. Вообще какая-либо сила может действовать ня частицу со сторонч электрического поля только при наличии скольжения *'слду частицей и полем /аналогично ротору асинхронной чаши'?ч, находящемся го чрч"р чаемся магнитном поле статора/. Этим принципиально может быть объяснен факт невозможности разгона заряженной частицм электрическим полем любой, самой большой напряженности до скорости света.
Таким образом, получено выражение для напряженности электрического поля как силч, действукуэй на единичной заряд. Полагая, что частота вращения вихревчх тороидальнчх колец постоянна, получаем, что электрическая напряженность пропорциональна напряженности вихревого поля, т.е. числу трубок вихревого поля, приходящемуся на единицу плсцади поля.
Если заряд помещен в диэлектрической среде с диэлектрической проницаемостью, равной f , то в связи с тем, что плотность эфира в трубках вихрей электрического поля возрастет, а скорость кольцевого движения в них уменьшится /6.22, 6.23/, то уменьшится и сила, действующая на частицу:
и таким образом, мч приходим к известном выражениям, связывающим заряд, емкость и напряжение на конденсаторе.
отметим следующее существенное обстоятельство для прохождения вихревчх трубок электрического поля сквозь диэлектрик. Потоки газа в этих вихревчх трубках представляют сооой стационарное движение эфира, которое может привести лишь к постоянному смещению эфирнчх вихрей, из которчх состоит само вещество диэлектрика, на некоторую величину. При этом на переходной процесс будет затрачена некоторая энергия. В остальном же наличие стационарного вихревого потока эфира в диэлектрике ни к каким колебаниям ^стиц вещества привести не может. Это означает, что энергия вихря не расхо-
Для конденсатора это выражение приобретет вид:
/6.34/
а работа по перемещению этой частицы на расстояние У составит: