- 147 -
ность из общего решения этой задачи получить как предельной случай многие частные результата - излучение в идеальной среде при отсутствии активной проводимости, затухание плоской волнч в полупроводнике при бесконечных расстояниях от диполя и ряд других, задача об излучении диполя Герца в полупроводящей среде никогда' и никем не была решена, и попытки решить ее неизменно кончались неудачей.
Имеются, правда, попчтки сформулировать готовое решение путем пере**"ожения двух решений — решения задачи о распространении поля диполем Герца в идеальной среде и решения задачи плоской волнч, но такой подход совершенно некорректен.
Не решены предельные задачи об электрическом поле в пульсирующем однородном электрическом поле и многие другие.
Интересно отметить, что статический постулат Максвелла
J*
помещаемый в учебниках теоретических основ электродинамики в разделах статики, после представления его в дифференциальной форме
помещается уже в раздел динамики, хотя последняя форма представления по физической сущности ничем не отличается от предыдущей.
В результате игнорируется запаздывание в значениях J при перемещении зарядов % внутри охваченного поверхностью пространства.
Изложенные моменты, а также некоторые другие соображения не позволяют считать развитие теории электродинамики полностью завершенным. Однако дальнейшая эволюция ее возможна лишь на основе детального качественного рассмотрения процессов, происходящих в электромагнитных явлениях, что и заставляет вновь вернуться к разработке моделей этих явлений с учетом тех недостатков, которые были присущи предыдущим гидромеханическим моделям.
Рассматриваемой ниже модели, видимо, присущи свои недостатки, поэтому и предлагаемая модель в дальнейшем также должна уточняться и дополняться, как и всякая модель.
/6.4/
/6.5/
- 148-
6.2. Гидромех^ическое представление электричества и магнети з*/а.
Для того, чтобо определить, что именно представляют собой электрические и магнитное поля, необходимо рассмотреть взаимодействие элементарнчх частиц вещества, расположенных на некотором расстоянии друг от друга.
Как бчло показано воше, элементарное частицо вещества представляют собой винтовое тороидальное вихри, которое взаимодействуют блогодаря потокам окружающей средо, создаваемом самими этими вихрями.
Из воражения 4.38 следует, что в промежуточном между вихрями слое газа давление снижено относительно внешнего давления средо на величину
^ о - IJ
3f
следовательно, если поверхности двух вихрей, обращенное друг к другу, движутся в противоположную сторону, давление между ними будет снижено, если же они движутся в одну и ту же сторону с оди-наковоми скоростями, давление между ними будет такое же, как и в свободном от вихрей пространстве. Поскольку на противоположной стороне вихрей также имеется снижение давления относительно средо, а изменение скорости относительно средм здесь ровно в два раза меньше, чем изменение скорости поверхностей вихрей друг относительно друга в первом случае, то сило, действующие на вихри в обоих случаях будут одинаковы по величине и противоположно по направлению: 2 первом случае вихри будут притягиваться, во втором - отталкиваться /рис. 6.1'.
Изложенное соображения позволяют проследить за поведением вих-ревнх колец газа, расположенных вблизи друг друга.
Как известно {[36, с. 304 j, вихревое тороидальное кольцо склонно к саморазгону в направлении потоков газа, воходящих из центра кольца /рис. 6.2/. Скорость, которую может достичь такое кольцо, составляет:
у /6.7/
4ТГД *
Здесь л? - радиус кольца, ^ - радиус тела тора,х - «ю -напряженность вихря тора.
Физически такое движение может боть объяснено тем, что поток газа, создаваемой одной частью кольца, увлекает своим движением Другую часть кольца и, соответственно, наооорот.
А
/6.6/