- 97 -
Ядра с нейтронным м.ч. 82. Таблица 4.9.
|
Ах "b+^+/' |
Е,мэВ |
1* ' .А Е.мэВ |
X Е^.мэЕ |
А^Е,мэВ | |||
|
54 |
к*,. |
27^ +28ч |
1141.891 |
0 J |
763.270 |
378,621 | |
|
55 |
137;, |
27<* +28/?-^ |
'1149.320 |
7/2+ |
7.429 |
763.270 |
386.050 |
|
56 |
138д, |
28^ +26^) |
1158.322 |
0 + |
9.002 |
791.539 |
366.783 |
|
57 |
KHz, |
28 +26/?-)/ |
1164.520 |
7/2+ |
6.198 |
791.539 |
372.981 |
|
58 |
140,, |
29о( +24/? |
1172,664 |
0 + |
8,144 |
819.808 |
352,855 |
|
59 |
1*1^ |
29^ +24/)-% |
1177.891 |
5/2+ |
5.227 |
819.808 |
358.083 |
|
60 |
142^ |
30о( +22/? |
1185.116 |
0+ |
7.225 |
848.077 |
337.039 |
|
61 |
30 LX. +22/)**у |
1195.910 |
Ю.794 |
848.077 |
347.833 | ||
|
62 |
144^ |
31 -X +20-^7 |
1195.682 |
0 + |
-0.228 |
876.346 |
319.336 |
|
63 |
145^ |
^ 31 ж +20^ |
1198.944 |
876.346 |
322.599 | ||
|
Ядра с нейтронным м.ч. 126. Таблица 4.10. | |||||||
|
А X |
/? |
Е.мэВ |
& Е.мэВ |
^ Е-^.мэВ |
лЛ.мэВ | ||
|
80 |
206% |
40^ +46/? |
1621.068 |
&- |
1130.770 |
490,298 | |
|
81 |
207д. |
40<* +46^+/* |
1628.434 |
1/2+ |
7.366 |
ИЗО. "70 |
497,664 |
|
82 |
2087 |
41 ^ +44/? |
1636.452 |
0 + |
8.018 |
1159.039 |
477.413 |
|
83 |
209$; |
41 а< +44/? +1^ |
1640.255 |
9/2- |
3.803 |
1159.039 |
481.216 |
|
84 |
210,, |
42 ** +42^ |
1645.232 |
0 + |
4.977 |
1187.308 |
457.924 |
|
85 |
211^ |
42 ш +42/? |
1648.213 |
9/2- |
2.981 |
1187.308 |
460.905 |
|
86 |
212/;„ |
43^ +40/? |
1652.511 |
0 + |
4.298 |
1215.577 |
436,934 |
|
87 |
213^ |
43^ +40/) +р |
1654.708 |
2.197 |
1215.577 |
439.131 | |
|
88 |
214,, |
44^ +38 л |
1658.470 |
0 + |
3.762 |
1243.847 |
414.623 |
|
89 |
215* |
44л. +38/? +<* |
1659.770 |
1.300 |
1243.847 |
415.923 | |
Из рассмотрения значений спинов также следует ряд выводов. Так,присоединение двух нейтронов в изотопах ядер с четным значением не меняет значения спина. Отсюда следует, что эти нейтроны соединяются антипараллельно, но возможно это лишь в присутствии альфа-частиц. То же подтверждает неизменность маг
- 98 -
нитного момента. Почему это так происходит, легко видеть из структуры вихрей, поскольку осевой поток двух вихрей в этом случае проходит по замкнутому пути, ири этом все же возможно малое изменение магнитного ноля за счет рассеивания - неполного замыкания осевого потока газа и возникновения малого ди-польного магнитного момента.
Величина спина у ядер, для которых спин не равен нулю, позволяет судить о числе нуклонов, ориентированных параллельно и определяющих этот спин. В простейшем случае это число должно составлять величину
) Г!
к = -L^L-L, /4.47/
1/2
причем в ядрах с нечетным <? в это число входит один из протонов, остальные протоны входят в состав альфа-частиц, образующих основную массу ядра.
Таким образом, ядра можно рассматривать как
- включающие в свой состав альфа-частицы, число которых определяется ближайшим к атомному номеру числом, делящимся на 4, но не большим, чем ближайшим к -? четным числом;
- включающие в свой состав параллельно ориентированные нуклоны, число которых равно к;
- включающие в свой состав пары нейтронов, ориентированные взаимно антипараллельно, число которых равно разности
я = ^ -V - к. /4.48
Так, например, ^ Р, имеющий Е - 239,286 мэВ, I =1/2, состоит из семи альфа-частиц /"%< = 7/, что требует 28 нуклонов и еще одного протона со спином 1/2. Приращение энергии ^ Р по сравнению с ^ Р составляет 17,87 мэВ, что означает, что в составе
^ Р присутствовало только 6 альфа-частиц. Седьмая альфа-частица образовалась при присоединении 14-го нейтрона /29 нуклона/, что и дало столь большой прирост энергии взаимодействия /табл. 4.11/
В составе ^ Р /Е = 250,6119 мэВ; 1^= I/ по-прежнему 7 альфа-частиц, протон и нейтрон образуют соединение типа дейтрона, имеющего спин, равный 2. Здесь возможно и другое толкование: протон и нейтрон имеют параллельные спины, и их осевые потоки в данном ядре не замыкаются.
В составе ^ Р /Е = 262,918 мэВ; 1"= 1/2/ также 7 альфа-частиц, добавленный пейтрон подсоединен антипараллельно к нейтрону.