- 90 -
Соединение нуклонов друг с другом боковой поверхностями при наличии у них общего центрального потока приводит к их антипарал— лельности друг относительно друга. При этом направления тороидального движения по образукхцим обоих нуклонов взаимно противоположим, то есть градиент скоростей тороидального движения максимален, а наличие кольцевого движения у протона еще более увеличивает этот градиент, что приводит к снижению давления в промежуточной между нуклонами зоне. Снижение давления эфира между нуклонами приводит к тому, что внешнее давление эфира прижимает нуклон*.? друг к другу, в чем и выражается сильное ядерное взаимодействие нуклонов.
Большой градиент скоростей эфира между нуклонами одновременно приводит к снижению вязкости эфира в этой области, поэтому диссипация энергии здесь весьма мала, и диффузия вихрей происходит чрезвычайно медленно.
Легко видеть, что при антипараллельной ориентации нуклонов сумма их собственных спинов равна нулю /моментов их кольцевого движения/. Но кольцевое движение протона приводит к впагпению всей системы вокруг обчей оси, проходящей через промежуточную зону параллельно главным осям вихрей. Поскольку центрч масс нуклонов располагаются на расстоянии от оси вращения , то есть на том же расстоянии, на котором в одиночном нуклоне сосредоточена его основная масса /при трубчатом строении газового вихря/, а общая масса удвоилась, то общее количество движения также удвоится, то есть спин дейтрона равен
7=2^, /4.42/
Магнитный момент дейтрона равен 0,86 , то есть примерно
/Ур s 0,86^^/^-/% /4^43/
что вполне соответствует данной структуре.
Присоединение к дейтрону второго нейтрона создает тритон - ядро, трития. Его магнитный момент равен, примерно, магнитному моменту протона
/*г = 2,9797/и, ^ ^ /4.44/
что говорит об антипараллельной ориентации нейтронов в ядре. Внутренний спин тритона равен 1/2, что естественно, так как при анти-п<араллельной ориентации нейтронов их внутренние спины компенсируются, и остается только спин протона.
Энергия взаимодействия тритона составляет, примерно, 8,43 мэВ, число поверхностей взаимодействия нуклонов между собой равно-3. Избыток энергии взаимодействия, если сравнить с энергией взаимодействия трех дейтронов по 2,27463 мэВ, составляет:
- 91 -
= 8,48212 - 3-2,27463 = 1,65823 "эЫ. /4.45/
Дополнительная энергия связи может быгь объяснена дополнительной деформацией вихрей и увеличением площадей взаимодействия.
Магнитный момент гелия-3 равен 2,1275, что примерно соответствует магнитному моменту протона. Разница может быть отнесена за счет изменения расположения поверхности пограничного слоя, что обусловлено присоединением протонов.
Протоны в ядре g Не расположены антмараллельно друг другу, в результате чего ядро не вращается вокруг своей оси. Спин ядра равен 1/2. Энергия взаимодействия нуклонов в ядре гелия-3 меньше, чем у тритона, что объясняется отталкиванием протонов, блогодаря образованному ими общему потоку газа между ними.
Присоединение четвертого нуклона могло бы вызвать увеличение энергии взаимодействий в ядре гелия-4 порядка на 3 мэВ. Однако вместо этого происходит скачок энергии до 28,29614 мэВ, т.е. почти на 18 мэВ больше, чем ожидалось. Объяснить такой скачок энергии можно, только допустив возможность перестройки всей системы.
Легко видеть, что такая перестройка, в самом деле, реально необходима, так как наличие четырех нуклонов создает все возможности для обеспечения наименьшего сопротивления прохождения центральных потоков, поскольку теперь может быть образован единый поток для всех четырех нуклонов, проходящий по общему кольцу, образованному вихрями нуклонов. Избыточный поток газа от обоих нуклонов выходит во внешнюю среду. Направления спинов з системе все попарно уравновешены, и общий момент количества движения равен нулю.
Таким образом, повышенная устойчивость четно-четной системы, каковой является альфа-частица, легко объяснима. Учитывая особую устойчивость альфа-частиц, дальнейшее рассмотрение структур ядер, связанных с особо устойчивыми состояниями /магические числа/ целесообразно рассматривать на основе альфа-частиц. Полученная модель может быть названа "альфа-частичной".
Некоторые обоие свойства составных ядер.
Анализ энергий взаимодействия нуклонов для ядер (^20, 21, 22j показывает, что модно для всей совокупности изотопов выделить несколько общих, свойств, которые могут быть использованы при построении альфа-частичных моделей этих ядер. Рассмотрим некоторые из этих свойств.
Первым характерным свойством является то, что для всей совокупности изотопов характерно приращение энергии на величину большую при присоединении четного нейтрона, чем при присоединении нечетно-