- 51 -
3.2. Определение численных значений параметров эфира.
Численные значения параметров эфира в околоземном пространстве как обычного вязкого сжимаемого газа могут быть определены на основании экспериментальных данных, характеризующих те или иные физические процессы с уыетом эфиродинамических представлений о сущности этих процессов. Поскольку физические явления в большинстве своем исследованы в земных условиях, можно говорить о значениях параметров эфира лишь в пространстве, непосредственно окружающем Землю, распространяя их на другие области Вселенной лишь по мере уточнения условий содержания эфира в этих областях.Параметры эфира такие, как плотность, давление, температура и т.п. могут в других обласяях Вселенной существенно отличаться от параметров эфира в околоземном пространстве. Об этих отличиях можно в принципе судить на основе внеземных исследований, астрономических наблюдений и т.п. Параметры эфира внутри вещества также отличаются существенно от параметров эфира в вакууме. Таким образом, в данном разделе вычисляются лишь параметры эфира в свободном от вещества околоземном пространстве.
Плотность.
О плотности эфира можно судить по ежегодному приращению Землей своей массы за счет поглощения ею эфира ркружающего пространства, вызванного тяготением /см. гл. 8 "Гравитационные взаимодействия"/ Как известно, ежегодное приращение радиуса Земли составляет :
= 1,1.10"3м.год-1 = 3,49.10'Юм.с'1.
*Г ^
Полагая, что удельная масса Земли остается постоянной и равной ^ = 5,5.к)3кг.м'3, полагая также, что как и всякое тело эфир, не претерпевающий адиабатических изменений падает на Землю со второй космической скоростью, равной
^ = 1,12.КГ м.с*1,
имеем:
— = 1,92-10"*°кг.м-2.с'1
и следовательно,
Р = = 1.92^10^ = 1,7.10-Ю кг.м-3 /3.1/
tjr i,12-10*
- 52-
Давление.
О давлении в эфире можно судить на основе анализа наиболее значительных сил, проявляющихся в физических явлениях и приходящихся на наименьшие площади. Такими силами являются силы сильного ядерного взаимодействия, из которых наибольшими являются силы про-тон-нейтронного сильного ядерного взаимодействия.
Для протон-нейтронного взаимодействия дейтрона, ядра дейтерия, энергия взаимодействия составляет 2,2245 мэВ. Расстояние, на котором взаимодействие убывает до нуля, составляет порядка I Ферми =
= КГ^м. Следовательно, возникающая при отрыве нейтрона от протона сита составляет:
^ = 2,2245 мэВ.Ферми'1 = 2*2245.10°.1,6.10*19 =
10*15
= 3,б-1о2 Н
Поскольку площадь поперечного сечения нуклона составляет ^ = ,?<> 2 = г 0,8^.10*2^ = 2.10*26 см^ = 2.10*30
И ^
то следовательно, давление в эфире составит величину
Рз -L =-= 3t6iI0^ = 1,а.1о32 2.1о32н.м"2. /
2-10*30
OQ
/в пересчете на атмосферы эта величина составляет 2*10 атмосфер!/ Показатель адиабаты.
Как известно 12, с. 47J, показатель адиабаты является отношением удельных теплоемкостей и определяется через число степеней свободы газовой молекулы:
У- = = 1 + -2- . /з.з/
" A
где
теплоемкость при постоянном давлении;
- теплоемкость при постоянном объеме; у - число степеней свободы молекулы газа, для одноатомного газа У = 3 и ^=1,67, для двухатомного А-= 5 ж ^ =1,4. При этом при повышении температуры, а точнее, при повышении средней скорости теплового движения для всех видов газов значение показателя адиабаты стремится к единице Г12).